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静电场是电磁场理论的基础。由此建立的物理概念、分析方法在一定条件下可类比推广到恒定电场，恒定磁场及时变场。
静电场是无旋场、保守场；无旋场一定是保守场，保守场一定是无旋场，这可根据斯拖克斯定理推导得到。
在静电场中，任意一点的电场强度E的方向总是沿着电位减少的最快方向，其大小等于电位的最大变化率。
电位参考点的选择：场中任意两点的电位差与参考点无关；同一个物理问题，只能选取一个参考点；选择参考点尽可能使电位表达式比较简单，且要有意义；电荷分布在有限区域时，选择无穷远处为参考点；电荷分布在无穷远区时，选择有限远处为参考点。
电力线与等位线（面）的性质：
E线不能相交；
E线起始于正电荷，终止于负电荷；
E线愈密处，场强愈大；
E线与等位线（面）正交。
介质的极化：
电介质在外电场E作用下发生极化，形成有向排列的电偶极矩；
• 电介质内部和表面产生极化电荷；
• 极化电荷与自由电荷都是产生电场的源。
电位移（D），也称电通密度。
介质中电通密度在某点的散度等于该点自由电荷的体密度。
电通密度线起始于正的自由电荷，而终止于负的自由电荷，与束缚电荷无关。
D 线由正的自由电荷发出，终止于负的自由电荷
E 线的起点与终点既可以在自由电荷上，又可以在极化电荷上
P 线由负的极化电荷发出，终止于正的极化电荷
D 的通量与介质无关，但不能认为D 的分布与介质无关
D 通量只取决于高斯面内的自由电荷，而高斯面上的 D 是由高斯面内、外的系统所有电荷共同产生的
静电场中两种介质的边界条件：
在两种介质形成的边界上，两侧的电场强度的切向分量相等，或者说，电场强度的切向分量是连续的。这个结论适用于任何媒质。
在两种各向同性的线性介质形成的边界上，电通密度（也就是电位移）的切向分量是不连续的（因为E的切向分量相等，而介质的介电常数又不同，所以必然的电通密度不相等）。
在两种介质边界上电通密度的法向分量相等，或者说，电通密度的法向分量是连续的（在两种介质的边界面上不存在自由电荷时才成立）。
在两种各向同性的线性介质形成的边界上，电场强度的法向分量不连续。这是由于边界上介质的不均匀性而产生的束缚电荷引起的，正束缚电荷产生新的电场线，而负束缚电荷使电场线终止。就是由于边界上存在束缚电荷，使得边界两侧的电场线数目不等。但是，电通密度线的数目不变，这是因为电通密度仅仅与自由电荷有关，与束缚电荷无关。
静电场中介质与导体的边界条件：
导体一旦放入静电场中，自由电子就会发生移动，导致导体中的电荷重新分配，最终会达到静电平衡状态，导体中的合成电场变为零，导体中是不可能存在静电场的。
当导体处于静电平衡状态时，自由电荷只能分布在导体的表面上，导体内的电位梯度为0，电场强度也为0，导体中的电位不随空间变化，所以，处于静电平衡状态的导体是一个等电位体，导体表面是一个等电位面。
由于任何边界上电场强度的切向分量是连续的，导体中的电场强度为0，所以导体表面的外侧也不可能存在电场强度的切向分量。换言之，电场强度必须垂直于导体的表面。
封闭的导体腔可以屏蔽外部静电场的影响，这种效应称为静电屏蔽。若腔体接地，位于腔中的电荷也不可能对外产生静电场。
部分电容性质：
所有部分电容都是正值，且仅与导体的形状、尺寸、相互位置及介质的介电常数有关。部分电容矩阵为对称阵；部分电容是否为零,取决于两导体之间有否电力线相连。
静电能量与力
静电能量是在电场的建立过程中，由外力作功转化而来的
凡是静电场不为零的空间都储存着静电能量
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发表于 2005-10-18 15:53:28
楼主